因为裸参数是常数？

首先场论是有locality，也就是说有一个argument，高能物理不影响低能物理。
对于裸参数或者裸量是定义在“高能标“的物理，不管这么定义是否真实的物理，重整化群告诉我们低能物理不收到影响。 那么即使在后面遇到无穷大也无害，因为这部分是积掉高能部分效应，对于低能物理动力学，我们完全不care这部分，扔掉。如果知道真实高能物理，我们理应算到一个有限值，再取低能极限得到的结果是不会有差别。
回到你的问题上来，这里说裸参数不依赖重整化能标。
可以用经典例子理解，至于为什么可以这么理解，完全是场论locality所导致。
想象你真空的光是无质量。而光进入介质速度下降，是由于光和介质相互作用，光会有一个有效质量。如果你这么类比：
1）描述光在不同介质动力学的参数空间”locality in 参数空间“，看到5）回到1）就是localityi in 参数的空间就是介质不可能去影响真空的物理《----》场论中时空参数空间，并且场在时空坐标中是locality
2）光在真空的无质量《--》 裸质量
3）介质某些系数《----》重整化能标，或者你实验所探测的能标
4）光子在介质中的有效质量（也是对于你可以测的物理量）《-----》重正化后的质量
5）而光是无质量这个物理事实不依赖于你其他介质是什么样子《----》裸量 independent with 你要探测的物理能标
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只是对于场论，我们不知道物理事实是什么样子的（所谓的高能物理动力学，或者正确拉氏量）。但重正化群（locality）告诉我们不论那个物理事实是什么，它都不影响低能物理。并且不管这个物理事实是什么，它都不能依赖低能能标，除非有nonlocality。

从数学上来说，正规化（regularize，即取了一个有限的截断）之后的理论，是由裸量的拉格朗日量定义的，这时裸量仅依赖于正规化的截断。
在Srednicki的论述中，截断趋于0，实际上可以看成固定在一个“很大”（维数正规化中的“很小”）的常数上，因此裸量是一定的。这时改变能标，实际上改变的是裸量拉氏量如何被分解为拉氏量和抵消项（counterterm）。
当然就像上面各位已经提到的，不管我们从什么角度看，我们真正关注的都是红外不动点下的理论以及给出的物理参量，这样定义下的理论是没有歧义的。

额(⊙o⊙)…

因为可重整化量子场论是低能有效理论。裸参数就是为量子场论选取了一个假想的紫外完备方案后，该假想理论的物理耦合参数，当然是不变的。
从Wilsonian重整化角度看，在正规化选取紫外截断Lambda后，裸参数就是这个带有截断的理论的拉氏量耦合系数，当然是个常数。可以积掉高等模式贡献，得到等价的Wilsonion有效作用量，有效作用量的耦合系数(Wilson系数)当然是随演化。不可重整化点无关算符的贡献随这这个演化而逐渐被抑制，演化到低能区域时，这个带截断的理论，在低能区域的有效理论对高能截断是不敏感的，也就是你无论选取什么正规化方案，最终这些有效耦合系数在低能都会以相同的轨道(重整化群方程的通解)流向同一个红外不动点，而重整化标度就是用来确定这个轨道的，选择一个特定的重整化标度以及其上的跑动耦合值，就相当于给了这条轨道一个初始条件，把整条重整化流线固定下来。
由于高量纲无关算符在低能区域和理论脱耦合，我们并不知道可重整化量子场论的紫外细节，我们只能知道低能下少数几个有关算符的有效跑动。而上面的一切讨论，都是基于你选取了一个特定的正规化方案，一个特定的紫外截断实现，而量子场论的低能行为是已知的，一旦幻想了这个理论的紫外截断的具体实现(不可观测)，那么为其选取的裸耦合大小就必须和真正可观测的低能物理(跑动耦合行为)相匹配。低能区有效耦合跑动行为和重整化标度的选取没有关系，因此裸参数和重整化标度无关。

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